应用科学学报

欧阳鬯, 唐国安

1988, 6(4): 283-287.

摘要 ( 353 )

PDF (313KB) ( 88 )

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本文用有限单元方法计算了充气钢丝子午胎的有限位移变形.其中特别考虑了子午面的翘曲问题^[2],用一个称为三维轴对称变形的新型单元成功地模拟了这种特殊的变形模式.另一方面作者也考虑了充气压力载荷的随动性,将这种载荷作用下的变形计算问题归结为一个与变形后轮胎构形有关的非线性方程组求解问题.最后采用了一种特殊的修正Newton迭代法有效地得到了问题的数值解.

巨电磁耦合场量子

孙弘, 方俊鑫

1988, 6(4): 288-294.

摘要 ( 329 )

PDF (422KB) ( 79 )

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本文利用自洽计算方法,报道巨电磁耦合场量子(giant polariton简称GP)相干态中GP色散关系的数值解.计算结果表明:随光场强度增强,GP色散关系中上支与下支间的能隙将发生向下的移动.文章估计了要观察GP至少应有的光场强度,并讨论了GP对强光下光纤中拉曼散射的可能影响.

双α分布三包层色散平坦单模光纤

林志瑗, 李振华, 杜柏林, 肖天鹏, 马益民

1988, 6(4): 295-299.

摘要 ( 306 )

PDF (305KB) ( 74 )

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本文提出双α分布三包层数学模型,从MCVD工艺出发,采用具有适当中心凹陷的渐变芯层分布.推导了相应的电磁场分布函数,计算和讨论了一种色散平坦结构方案的色散特性、截止波长、模斑尺寸及工艺容限.实验表明,这种结构可以在1.55μm处得到0.32dB/km的低损耗.

受确定信号调幅的随机信号频谱的一种算法

陈敏修

1988, 6(4): 300-304.

摘要 ( 318 )

PDF (290KB) ( 86 )

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本文提出用卷积法来简化受确定信号,特别是周期性信号调幅的已知频谱的随机信号的频谱计算.并在QPSK的周期性脉冲串上与传统的估值法作了比较.

有耗导电腔与半空间之间的小孔隙电磁耦合

马柏林

1988, 6(4): 305-312.

摘要 ( 284 )

PDF (513KB) ( 79 )

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本文研究了入射电磁波从半空间通过小孔耦合入有耗导电空腔内的问题.分析了谐振条件和可能的简并情况.讨论了腔内最大可能谐振场的计算方法和降低措施.给出了计算实例.

一个浑沌系统的理论及伪随机信号发生器

姚勇

1988, 6(4): 313-322.

摘要 ( 377 )

PDF (653KB) ( 68 )

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基于对浑沌发生机理的认识,本文构造了一个由一维映射所描述的离散系统.严格的数学论证与实验研究表明:当λ=√3时,该系统具有无穷周期性、非渐近性、不稳定性、遍历性以及浑沌性,并且还有着正的Lyapunov指数和分维结构.
尽管浑沌系统的状态(或输出)极端地敏感于初值,然而其解序列却有着特定的分布.文中证明了所论系统之解几乎都是[0,1]上均匀分布的.由此我们设计出伪随机信号发生器,所产生的随机数序列有着较好的独立性和均匀性.再经反函数的变换方法,本文解决了具严格单调连续分布函数的随机信号之产生,并具体给出:[a,b]上均匀分布、指数分布、正态分布和贝塔分布的随机信号发生器的设计.统计检验说明文中提出的设计方法是可行的、经济的.

Nd-Fe-B合金定量相分析的穆斯堡尔效应研究

李正文, 平爵云, 马如璋, 潘树明

1988, 6(4): 323-328.

摘要 ( 385 )

PDF (428KB) ( 67 )

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用穆斯堡尔效应对Nd₁₅Fe_85-xB_x(x=0,2,4,8,11)合金的物相进行了定量计算,并讨论了硼在决定合金的相组成进而影响合金磁性能方面的作用.实验结果表明,随B含量的增加,合金中四方相的量逐渐增加.在x=8处达到极大值.根据四方相的量及磁矩取向度计算了合金的剩磁,计算值与实验值很好地吻合.

穆斯堡尔谱微机拟合的分块矩阵方法

黄建顺, 陈俊明, 王戈

1988, 6(4): 329-334.

摘要 ( 324 )

PDF (351KB) ( 63 )

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通过分析和数学处理,本文提出了洛伦兹线型实验谱线微机拟合的分块矩阵方法.实例表明,这一方法与常用的Slavic法相比,有较快的收敛速度,有相近的迭代时间和所占计算机内存量.

透平机械叶片排序的一个实用算法

傅国耀

1988, 6(4): 335-339.

摘要 ( 513 )

PDF (317KB) ( 100 )

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根据透平机械的转子每一级叶片的特点,本文提出一个其叶片排序的实用算法.按照这算法,只要把若干对左右位置、上下位置的叶片互换,就会得到很小的叶轮总合力矩.且算法简便,编制程序简单,适合在微型计算机上运行.

坐标变换法对Newman方程参数的确定

丘第荣, 林应举, 范得培, 李李泉

1988, 6(4): 340-344.

摘要 ( 282 )

PDF (1167KB) ( 90 )

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由一次曝光得到背射赝Kossel线,然后通过坐标变换和非线性最小二乘法,可以得到Newman方程参数,从而计算出样品相应的晶面间距.本实验测量了硅单晶d{533}晶面间距,其精度可达8×10^-6nm.本文讨论了背射赝Kossel一次曝光法的实验步骤及实验的主要误差来源.

EXAFS分析中三种拟合模型的比较及权重因子的影响

郑宇, 顾昌鑫, 华中一

1988, 6(4): 345-350.

摘要 ( 694 )

PDF (386KB) ( 171 )

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本文就EXAFS数据分析中三种曲线拟合模型对结构参量分析的影响进行了分析和比较,并且讨论了权重因子的选择对结构参量分析的影响.

Si-nipi掺杂超晶格电子态的自洽计算

王恩哥, 黄和鸾

1988, 6(4): 351-356.

摘要 ( 342 )

PDF (419KB) ( 66 )

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本文采用局域密度泛函近似自洽地计算了沿(100)方向调制的Si-nipi掺杂超晶格的电子态.得到了电子亚带能量和波函数随自由载流子浓度的变化规律.讨论了在较低的外界激发下,电子占据态和最近邻空态-(01)亚导带间的激发能.同时计算了Hartrəe势与自洽势下的电子密度分布曲线,发现自由载流子交换关联势V_xc(z)对亚带能量的影响较小.

有限长Hubbard链中的孤子解

肖家鑫, 王详泉, 林家逖

1988, 6(4): 357-362.

摘要 ( 295 )

PDF (348KB) ( 61 )

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从Hubbard模型出发,人们讨论了电子间的相互作用对一维导体的输运性质的影响.而这些讨论均以无限长链为对象.本文将对有限长Hubbard链作出分析.所得结果正确地反映出Hubbard势及链长对晶格扭折形状、电荷密度分布等的影响.同时也可看出Lindner等人的结果是我们长链近似下的表述.

LiNbO₃条波导和条波导相移器的研究

韩小逸, 杨家岭, 陈益新

1988, 6(4): 363-366.

摘要 ( 341 )

PDF (1151KB) ( 66 )

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E.A.J.Marcatili利用矩形截面的假设,通过解麦克斯韦方程,得到在条波导中传播的E_pq^x模和E_pq^y模是分立的,传播常数受到光波长、波导深度、波导宽度及波导区和周围折射率值的影响.这样,在所要求的工作光波段里,只要合理地安排好波导的几何尺寸和折射率差,便可得到单模波导.

红外发散对超离子导体β"-铝中超声吸收的影响

王养璞, 王耀俊

1988, 6(4): 367-370.

摘要 ( 309 )

PDF (252KB) ( 58 )

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多晶体β"-铝的超声吸收的测量揭示出低温下存在着吸收峰^[1].这种吸收峰是平宽而非对称的,不同于Debye理论得到的对称峰.形成这种超声吸收峰的原因常常归结为一种连续弛豫现象,即假定存在一个弛豫时间分布g(τ),这时每单位波长的超声吸收系数α由所有弛豫时间的贡献决定.

Nd³⁺:YAG激光器的132μm连续激光腔片

戴杰, 林步镇, 谷正太

1988, 6(4): 371-373.

摘要 ( 400 )

PDF (175KB) ( 74 )

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掺钕钇铝石榴石是一种性能优异的激光晶体,它可以分别产生1.06μm、1.32μm等波长的激光.其中,1.32μm附近的激光在光纤通信、医疗等方面具有重要的应用.但是,由于高增益的1.06μm谱线的竞争,使得1.32μm难以形成激光振荡.

一维KdV-Burgers方程的一族解析解

周祖巍

1988, 6(4): 374-376.

摘要 ( 562 )

PDF (167KB) ( 141 )

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一维KdV-Burgers方程解如果具有"单波"形式,则在适当变换下,本文给出了一族解析解,并判定这族解是"激波"型的.

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